Lorentz transformácie

Relativistická mechanika - mechanika, ktorá študuje pohyb telies pri rýchlostiach blízkych rýchlosti svetla.

Na základe špeciálnej teórie relativity analyzovať koncepciu simultánnosti dvoch udalostí, ktoré sa odohrávajú v rôznych inerciálnych referenčných rámcov. To je zákon Lorentz. Vzhľadom k tomu, pevný systém chladenia a H1O1U1 systém, ktorý sa pohybuje vzhľadom k rýchlosti chladiaceho systému V. Predstavíme notáciu:

HOU = K = K1 H1O1U1.

Predpokladáme, že tieto dva systémy majú špeciálnu inštaláciu s fotovoltaickými článkami, ktoré sú umiestnené v miestach AC a A1C1. Vzdialenosť medzi nimi je rovnaký. Presne uprostred medzi A a C, A1 a C1 sú, v tomto poradí, B a B1 v pásme umiestnenie svetelných zdrojov. Takéto lampy svietia súčasne v okamihu, keď sa B a B1 sú proti sebe.

Predpokladajme, že v počiatočnej čas ráme K a K1 sú vyrovnané, ale ich nástroje sú odsadené od seba navzájom. Počas pohybu vzhľadom K1 K pri rýchlosti V, v určitom okamihu v čase a B1 rovnaké. V tomto okamihu žiaroviek, ktoré sú v týchto miestach sa rozsvieti. Pozorovateľ, ktorý sa nachádza v systéme K1 zisťuje súčasný výskyt svetla A1 a C1. Podobne, pozorovateľ v systéme K riešia súčasne vzhľad svetla v A a C. V tomto prípade, ak je pozorovateľ v K zachytí svetlo distribučnej sústavy K1, bude si všimol, že svetlo, ktoré pochádza z B1 nepríde súčasne až A1 a C1 , To je spôsobené tým, že K1 systém pohybuje rýchlosťou v vzhľadom k K. systému

Táto skúsenosť potvrdzuje, že pozorovateľ sleduje udalosť systém K1 v A1 a C1 nastať súčasne a medze pozorovateľ K takejto udalosti nebudú súčasne. To znamená, že časový interval závisí na referenčnom systéme.

To znamená, že výsledky analýzy ukazujú, že rovnosť je prijatá v klasickej mechanike, je považovaný za neplatný, a to: t = t1.

Vzhľadom k tomu, znalosť základov špeciálne relativity a ako výsledok analýzy a sade experimentov navrhol Lorenz rovnicu (Lorentz transformácia), ktorá zlepší klasickú transformáciu Galileo.

Predpokladajme, že v ráme K je segment AB, ktorý koordinuje všetky A (X1, Y1, Z1), B (x2, y2, z2). Z transformácie Lorentzovej je známe, že sa súradnice Y1 a Y2, a Z2 a Z 1 líši transformáciu Galileo. Koordinuje x1 a x2 zase zmení rovnice Lorentz.

Potom sa dĺžka segmentu AB v K1 systéme je priamo úmerná zmene v systéme segmente A1B1 K. To znamená, že je relativistická zmrštenie dĺžky segmentu v dôsledku zvýšenej rýchlosti.

Od Lorentz výstupu takto: rýchlosťou, ktorá sa blíži rýchlosti svetla, je takzvaný dilatácia času (dvojčatá paradox).

Predpokladajme, že v čase, keď rám K medzi dvoma udalosťami je určená tak ,: t = t2-t1, a systémový čas K1 medzi dvoma udalosťami je definovaný ako: t = T22-T11. Čas v súradnicovom systéme, vzhľadom ku ktorej sa považuje za pevný, sa nazýva správny systémový čas. Ak je správny čas v K viac ako správny čas v systéme K1, potom môžeme povedať, že táto sadzba nie je nulová.

Mobilný systém K, doba dobehu, ktorá sa meria v pevnom systéme.

Známy z mechaniky, ktorá v prípade, že subjekty sa pohyboval relatívne vzhľadom k systému s rýchlosťou V1 súradníc, a takýto systém sa pohybuje vzhľadom k pevnému systému súradníc s rýchlosťou V2, rýchlosť orgánov vzhľadom na stacionárne súradnicového systému definovaného takto: V = V1 + V2.

Tento vzorec nie je vhodný pre stanovenie rýchlosti tela relativistické mechaniky. Pre takéto mechaniky, kde sú použité transformácie Lorentz, nasledujúci vzorec platí:

V = (V1 + V2) / (1 + V1V2 / cc).